Реферат : Теория устойчивости (работа 1) 


Полнотекстовый поиск по базе:

Главная >> Реферат >> Математика


Теория устойчивости (работа 1)




4. Критерий устойчивости Михайлова.

Частотные критерии устойчивости получили наиболее широкое практическое применение, так как, во-первых, они позволяют судить об устойчивости замкнутой системы по более простой передаточной функции системы W ( s ) ; во-вторых, анализ устойчивости можно выполнять и по экспериментально определенным частотным характеристикам; в-третьих, с помощью частотных характеристик можно судить и о качестве переходных процессов в системе.

А.В. Михайлов первым предложил использовать развитые в радиотехнике Найквистом частотные методы для анализа устойчивости линейных систем регулирования. Сформулированным им в 1938 г. критерий устойчивости назвали его именем. Рассмотрим существо этого критерия.

Пусть характеристическое уравнение замкнутой системы имеет вид

D ( l ) = l n + a1 l n-1 + a2 l n-2 + ... + an = 0. (13)

Зная его корни l 1 , l 2 , ... , l n , характеристический многочлен для уравнения (13) запишем в виде

D ( l ) = ( l - l 1 ) ( l - l 2 ) ... ( l - l n ). (14)

Im Im

0 Re 0 Re

а) б)


Рис.12. Векторное изображение сомно-жителей характерис-тического уравнения замкнутой системы на плоскости :

а - для двух корней l и l i ;

б - для четырех корней l 1 , l ‘1 , l 2 , l ‘2

Графически каждый комплексный корень l можно представить точкой на плоскости. Поэтому, в свою очередь, каждый из сомножителей уравнения (14) можно представить в виде разности двух векторов ( l - l i ), как это показано на рис.12,а. Положим теперь, что l = j w ; тогда определяющей является точка w на мнимой оси (рис.12,б). При изменении w от - ¥ до + ¥ векторы j w - l 1 и j w - l ‘1 комплексных корней l и l ‘1 повернуться против часовой стрелки, и приращение их аргумента равно + p , а векторы j w - l 2 и j w - l ‘2 повернутся по часовой стрелке, и приращение их аргумента равно - p . Таким образом, приращение аргумента arg( j w - l i ) для корня характеристического уравнения l i , находящегося в левой полуплоскости, составит + p , а для корня, находящегося в правой полуплоскости, - p . Приращение результирующего аргумента D arg D( j w ) равно сумме приращений аргументов его отдельных сомножителей. Если сре1ди n корней характеристического уравнения m лежит в правой полуплоскости, то приращение аргумента составит

D arg D( j w ) = ( n - m ) p - m p = ( n - 2m ) p . (15)

- ¥ < w < ¥ для левой для правой

полуплоскости полуплоскости

Отметим теперь, что действительная часть многочлена

D ( j w ) = ( j w )n + a1 ( j w )n-1 + a2 ( j w )n-2 + ... + an (16)

содержит лишь четные степени w , а мнимая его часть - только нечетные, поэтому

arg D ( j w ) = - arg D ( -j w ), (17)

и можно рассматривать изменение частоты только на интервале w от 0 до ¥ . В этом случае приращение аргумента годографа характеристического многочлена

D arg D( j w ) = ( n - 2m ) p / 2 . (18)

0 £ w < ¥

Если система устойчива, то параметр m = 0, и из условия (18) следует, что приращение аргумента

D arg D( j w ) = n p / 2 . (19)

0 £ w < ¥

На основании полученного выражения сформулируем частотный критерий устойчивости Михайлова: для того чтобы замкнутая система автоматического регулирования была устойчива, необходимо и достаточно, чтобы годограф характеристического многочлена в замкнутой системе (годограф Михайлова) начинался на положительной части действительной оси и проходил последовательно в положительном направлении, не попадая в начало координат, n квадрантов комплексной плоскости ( здесь n - порядок характеристического уравнения системы).

j V’ j V’

0 U’ 0 U’

а) б)

Рис.13. Примеры годографов Михайлова для различных характеристических уравнений замкнутых систем:

а - устойчивые системы при n = 1 - 6 ; б - неустойчивые системы при n = 4 и различных параметрах

Соответствующие устойчивым системам годографы Михайлова для уравнений различных порядков построены на рис. 13,а. На рис. 13,б построены годографы Михайлова для неустойчивых систем при n = 4.

Введение

Одной из основных задач теории автоматического регулирования является изучение динамических процессов, происходящих в автоматических системах. Автоматические системы при нормальной эксплуатации должны поддерживать определенный режим работы объекта регулирования при действии на него многих возмущающих факторов. Такое поведение может быть достигнуто лишь в системах автоматического регулирования, обладающих устойчивостью по отношению к этим воздействиям. Устойчивость системы означает, что малое изменение входного сигнала или какого-нибудь возмущения, начальных условий или параметров не приведут к значительным отконениям выходного сигнала. Это определение раскрывает физический смысл понятия устойчивости.

Теория устойчивости, основоположниками которой являются великий русский ученый А.М. Ляпунов и великий французский ученый А.Пуанкаре, представляет собой важный раздел прикладной математики. Создателями современной теории устойчивости являются русские ученые Н.Г. Четаев, Е.А. Барбашин, Н.П. Еругин, Н.Н. Красовский.

1. Понятие устойчивости, асимптотической устойчивости и неустойчивости по Ляпунову.

Рассмотрим задачу Коши для нормальной системы дифференциальных уравнений


x’ = f ( t , x )


(1)


с начальными условиями x ( t0 ) = x0 (2)

ãäå x = ( x1, x2, ... , xn ) - n - мерный вектор; t Î I = [t0, + ¥ [ - независимая переменная, по которой производится дифференцирование;


f ( t, x ) = ( f1 ( t , x ) , f2 ( t , x ) , ... , fn ( t , x ) ) - n - мерная вектор - функция.

Комментарии к задаче Коши (1), (2). Для простоты восприятия эту задачу можно сначала трактовать как задачу Коши для скалярного дифференциального уравнения первого порядка вида x’= f ( t , x ) с начальным условием x ( t0 ) = x0. С целью упрощения все рисунки п. 10 ,если нет специальных оговорок, приводится для случая n = 1.

x

0 t

Рис.1

Òàê êàê çàäà÷à òåîðèè óñòîé÷èâîñòè âïåðâûå âîçíèêëà â ìåõàíèêå, òî ïåðåìåííóþ t ïðèíÿòî èíòåðïðåòèðîâàòü êàê âðåìÿ, à èñêîìóþ âåêòîð-ôóíêöèþ x ( t ) - êàê äâèæåíèå òî÷êè â çàâèñèìîñòè îò âðåìåíè â ïðîñòðàíñòâå Rn+1 (рис.1)

Ïóñòü çàäà÷à Êîøè (1), (2) óäîâëåòâîðÿåò óñëîâèÿì òåîðåìû ñóùåñòâîâàíèÿ è åäèíñòâåííîñòè. Òîãäà ÷åðåç êàæäóþ òî÷êó ( t0 , x0 ) области единственности решений проходит только одна интегральная кривая. Если начальные äàííûå ( t0 , x0 ) изменяются, то изменяется и решение. Тот факт, что решение зависит от начальных данных, обозначается следующим îáðàçîì: x ( t ) = x ( t ; t0 , x0 ). Изменение этого решения в данной ìàòåìàòè÷åñêîé ìîäåëè ñ èçìåíåíèåì íà÷àëüíûõ äàííûõ ( t0 , x0 ) ïðèâîäÿò ê ñóùåñòâåííîìó èçìåíåíèþ ðåøåíèÿ x ( t ; t0 , x0 ) , приводит к тому, что такой моделью нельзя пользоваться, поскольку íà÷àëüíûå äàííûå ( t0 , x0 ) получаются из опыта, а изменения не могут быть абсолютно точными. Естественно, что в качестве математической модели пригодна лишь та задача Коши, которая устойчива к малым изменениям начальных данных.

Îïðåäåëèì ïîíÿòèå óñòîé÷èâîñòè, àñèìïòîòè÷åñêîé óñòîé÷èâîñòè è íåóñòîé÷èâîñòè â ñìûñëå Ëÿïóíîâà. Äëÿ ýòîãî îòêëîåíèå ðåøåíèÿ x ( t ) = x ( t ; t0 , x0 ) , вызванное отклонением D x0 начального значения x0 , будем записывать следующим образом:

| x ( t ; t0 , x0 + D x0 ) - x ( t ) | = | x ( t ; t0 , x0 + D x0 ) - x ( t ; t0 , x0 ) |.

Îïðåäåëåíèå 1. Решение x ( t ) = x ( t ; t0 , x0 ) системы (1) называется устойчивым по Ляпунову в положительном направлении (или устойчивым), если оно непрерывно по x0 на интервале I = = [ t0, + ¥ [ , т.е. " e > 0 $ d > 0 такое, что " D x0

| D x0 | £ d Þ | x ( t ; t0 , x0 + D x0 ) - x ( t ) | £ e " t ³ t0.

Если, кроме того, отклонение решения x ( t ) стремится к нулю при t ® + ¥ для достаточно малых D x0 , т.е. $ D > 0 " D x0.

| D x0 | £ D Þ | x ( t ; t0 , x0 + D x0 ) - x ( t ) | ® 0 , t ® + ¥ . (3)

òî ðåøåíèå x ( t ) ñèñòåìû (1) íàçûâàåòñÿ àñèìïòîòè÷åñêè óñòîé÷èâûì â ïîëîæèòåëüíîì íàïðàâëåíèè (èëè àñèìïòîòè÷åñêè óñòîé÷èâûì).

Аналогично определяются различные типы устойчивости решения в отрицательном направлении.

Êîììåíòàðèé ê îïðåäåëåíèþ 1. 1) Геометрически устойчивость по Ляпунову решение х ( t ) можно интерпритировать следующим образом ( рис.1 ) : все решения x ( t ; t0 , x0 + D x0 ) , близкие в начальный момент t0 к решению x ( t ) (т.е. начинающиеся в пределах d - трубки ) , не выходят за пределы e - трубки при всех значениях t ³ t0 .

x

0 t

Рис.2

2) Àñèìïòîòè÷åñêàÿ óñòîé÷èâîñòü åñòü óñòîé÷èâîñòü ñ äîïîëíèòåëüíûì óñëîâèåì (3) : ëþáîå ðåøåíèå x1 ( t ) , начинающееся в момент t0 в D - трубке, с течением времени неограниченно приближается к решению x ( t ) (рис.2). Трубка радиуса D называется областью притяжения решения x ( t ). Решение x2 ( t ), начинающееся при t = t0 за пределами области притяжения, но в пределах d - трубки, не покидает e - трубку, хотя может и не приближаться к решению x(t).

Îïðåäåëåíèå 2. Решение x ( t ) = x ( t ; t0 , x0 ) системы (1) называется неустойчивып по Ляпунову в положительном направлении (или неустойчивым), если оно не является устойчивым в положительном направлении.

Аналогично определяется неустойчивость в отрицательном направлении.

Êîììåíòàðèé ê îïðåäåëåíèþ 2. Геометрически неустойчивость по Ляпунову означает, что среди решений, близких в начальный момент t0 к решению х ( t ) , найдется хотя бы одно, которое в некоторый момент t1 ( свой для каждого такого решения) выйдет за пределы e - трубки (рис.3).

Приведем примеры из механики, иллюстрирующие определения различных типов устойчивости для одномерного случая, т.е. n = 1.

Рассмотрим маятник, состоящий из точечной массы m, укрепленной на невесомом стержне длиной l (рис.4). Выведем маятник из состояния I, отклонив стержень на угол a ; тогда, как известно из опыта, он будет стремиться занять вновь положение I. Если пренебречь сопротивлением окружающей среды, то маятник будет колебаться возле положения I сколь угодно долго с амплитудой, равной начальному отклонению, - это модель устойчивого положения равновесия. Если же учитывать сопротивление окружающей среды, то амплитуда колебаний маятника будет уменьшаться и в итоге он снова займет положение I - это модель асимптотически устойчивого положения равновесия. Если маятник находится в положении II, то малейшее его смещение приведет к удалению маятника от состояния II - это модель не устойчивого положения равновесия.

x

0 t

Рис.3 Рис.4

Èññëåäîâàíèå óñòîé÷èâîñòè ïðîèçâîëüíîãî ðåøåíèÿ x ( t ) ñèñòåìû (1) âñåãäà ìîæíî ñâåñòè ê èññëåäîâàíèþ óñòîé÷èâîñòè íóëåâîãî ðåøåíèÿ íåêîòîðîé ïðåîáðàçîâàííîé ñèñòåìû. Äåéñòâèòåëüíî, â ñèñòåìå (1) ïðîèçâåäåì ïîäñòàíîâêó y ( t ) = x - x (t). Òîãäà ïîëó÷èì ñèñòåìó

y’ = F ( t, y ). (4)

ãäå F ( t , y ) = f ( t , y ( t ) + x ( t ) ) - f ( t , x ( t ) ) , F (t, 0) º 0 " t ³ t0.

Ðåøåíèþ x ( t ) ñèñòåìû (1) ñîîòâåòñòâóåò íóëåâîå ðåøåíèå y (t) º 0 системы (4).

 äàëüíåéøåì áóäåì ïðåäïîëàãàòü, ÷òî ñèñòåìà (1) èìååò íóëåâîå ðåøåíèå, ò.å. f ( t , 0 ) = 0 " t ³ t0, и ограгничимся исследованием устойчивости нулевого решения. Переформулируем определения различных типов устойчивости для нулевого решения x ( t ) º 0 системы (1).

Îïðåäåëåíèå 3. Нулевое решение x ( t ) º 0 системы (1) называется устойчивым по Ляпунову в положительном направлении (или устойчивым), если " e > 0 $ d = d ( e ) > 0 такое, что " x0

| D x0 | £ d Þ | x ( t ; t0 , x0 ) | £ e " t ³ t0.

Если кроме того,

$ D > 0 " x0 | D x0 | £ D Þ | x ( t ; t0 , x0 ) | ® 0 , t ® + ¥ ,

òî ðåøåíèå x ( t ) º 0 системы (1) называется асимптотически устойчивым в положительном направлении ( или асимптотически устойчивым ) .

Îïðåäåëåíèå 4. Нулевое решение x ( t ) º 0 системы (1) называется неустойчивым по Ляпунову в положительном направлении (или неустойчиво), если оно не является устойчивым в положительном направлении, т.е.

$ e > 0 $ t1 > t0 " d > 0 x0 ¹ 0 | x0 | £ d Þ | x ( t ; t0 , x0 ) | > e .

Геометрическая интерпритация устойчивости, асимптотической устойчивости и неустойчивости нулевого решения x ( t ) º 0 системы (1) дана соответственно на рис.5-7.

x

t

0

Рис.5

x

t

0

Рис.6


x

t

0

Рис.7


2. Устойчивость решения автономной системы. Устойчивость решения системы линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами.

Система обыкновенных дифференциальных уравнений называется автономной (или стационарной, или консервативной, или динамической), если независимая переменная не входит явно в систему уравнений.

Нормальную автономную систему n - го порядка можно записать в векторной форме :

dx / dt = f ( x ). (5)

Рассмотрим задачу Коши для системы (5) с начальными условиями (2). В дальнейшем предполагаем, что задача Коши (5), (2) удовлетворяет условиям теоремы существования и единственности.

Ïóñòü x = x ( t ) - åñòü ðåøåíèå ñèñòåìû (5). Íàïðàâëåííàÿ êðèâàÿ g , которую можно параметрически задать в виде xi = xi ( t ) ( i = 1, ... , n ), называется траекторией (фазовым графиком) системы (5) или траекторией решения x = x ( t ). Пространство Rn с координатами ( x1 , ... , xn ), в котором расположены траектории системы (5), называется фазовым пространством автономной системы (5). Известно, что интегральные кривые системы (5) можно параметрически задать в виде t = t , x1 = x1 ( t ), ... , xn = xn ( t ). Следовательно, интегральная кривая принадлежит пространству Rn+1 с координатами ( t , x1 , x2 , ... , xn ) , а траектория является проекцией интегральной кривой на пространство Rn параллельно оси t. Проиллюстрируем это для случая n = 2 , т.е. когда Rn+1 - трехмерное пространство, а фазовое пространство Rn - двумерная плоскость. На рис.8,а изображена интегральная кривая, заданная параметрическими уравнениями t = t, x1 = x1 ( t ) , x2 = x2 ( t ), на рис.8,б - ее проекция на плоскость, т.е. траектория, заданная параметрическими уравнениями x1 = x1 ( t ) , x2 = x2 ( t ). Стрелкой указано направление возрастания параметра t.

x2 x2

0 t 0 x1

x1

а) Рис.8 б)

Îïðåäåëåíèå 5. Точка ( a1, a2 , ... , an ) называется точкой покоя (положением равновесия) автономной системы (5), если правые части f1 , f2 , ... , fn системы (5) обращаются в этой точке в нуль, т.е. f (a) = 0, где a = ( a1 , a2 , ... , an ) , 0 = ( 0 , 0 , ... , 0 ) .

Åñëè ( a1 , ... , an ) - точка покоя, то система (5) имеет постоянное решение x ( t ) = a. Как известно, исследование устойчивости любого, а значит, и постоянного решения a можно свести к исследованию устойчивости нулевого решения. Поэтому далее будем считать, что система (5) имеет нулевое решение x ( t ) º 0 , т.е. f ( 0 ) = 0, и точка покоя совпадает с началом координат фазового пространства Rn. В пространстве Rn+1 точке покоя соответствует нулевое решение. Это изображено на рис.8 для случая n = 2.

Таким образом, устойчивость нулевого решения системы (5) означает устойчивость начала координат фазового пространства системы (5), и наоборот.

Äàäèì ãåîìåòðè÷åñêóþ èíòåðïðåòàöèþ óñòîé÷èâîãî, àñèìïòîòè÷åñêè óñòîé÷èâîãî è íåóñòîé÷èâîãî íà÷àëà ïëîñêîñòè, ò.å. êîãäà n = 2. Äëÿ ýòîãî ñëåäóåò ñïðîåêòèðîâàòü àíàëîãè ðèñ.5-7 â äâóìåðíîì ñëó÷àå íà ôàçîâóþ ïëîñêîñòü R2, причем проекциями e - трубки и d - трубки являются окружности с радиусами e и d . Начало x = 0 устойчиво, если все траектории, начинающиеся в пределах d - окружности, не покидают e - окружность " t ³ t0 (рис.9) ; асимптотически устойчиво, если оно устойчиво и все траектории, начинающиеся в области притяжения D , стремятся к началу (рис.10) ; неустойчиво, если для любой e - окружности и всех d > 0 существует хотя бы одна траектория, покидающая ее (рис.11).

Íîðìàëüíàÿ ñèñòåìà ëèíåéíûõ äèôôåðåíöèàëüíûõ óðàâíåíèé ñ ïîñòîÿííûìè êîýôôèöèåíòàìè, èìåþùàÿ âèä

dx / dt = A x, (6)

где A - постоянная матрица размера n ´ n , является частным случаем системы (5). Следовательно, для этой системы справедливы все сделанные выше утверждения об автономных системах.

x2

0 x1

Рис.9

x2

0 x1

Рис.10


x2

0 x1

Рис.11


3. Простейшие типы точек покоя.

Пусть имеем систему дифференциальных уравнений

æ dx / dt = P ( x , y ),

í (A)

î dy / dt = Q ( x , y ).

Точка ( x0 , y0 ) называется точкой покоя или особой точкой системы (A), если P ( x0 , y0 ) = 0 , Q ( x0 , y0 ) = 0.

Рассмотрим систему

æ dx / dt = a11 x + a12 y,

í (7)

î dy / dt = a21 x + a22 y.

где aij ( i , j = 1 , 2 ) - постоянные. Точка ( 0 , 0 ) является точкой покоя системы (7). Исследуем расположение траектории системы (7) в окрестности этой точки. Ищем решение в виде

x = a 1 e k t , y = a 2 e k t . (8)

Для определения k получаем характеристическое уравнение

a11 - k a12

= 0. (9)

a21 a22 - k

Рассмотрим возможные случаи.

I. Корни характеристического уравнения действительны и различны. Подслучаи :

1) k1 < 0, k2 < 0. Точка покоя асимптотически устойчива (устойчивый узел).

2) k1 > 0, k2 > 0. Точка покоя неустойчива (неустойчивый узел).

3) k1 > 0, k2 < 0. Точка покоя неустойчива (седло).

4) k1 = 0, k2 > 0. Точка покоя неустойчива.

5) k1 = 0, k2 < 0. Точка покоя устойчива, но не асимптотически.

II. Корни характеристического уравнения комплексные : k1 = p + q i, k2 = p - q i. Подслучаи :

1) p < 0 , q ¹ 0. Точка покоя асимптотически устойчива (устойчивый фокус).

2) p > 0 , q ¹ 0. Точка покоя неустойчива (неустойчивый фокус).

3) p = 0, q ¹ 0. Точка покоя устойчива (центр). Асимптотической устойчивости нет.

III. Корни кратные: k1 = k2 . Подслучаи :

1) k1 = k2 < 0. Точка покоя асимптотически устойчива (устойчивый узел).

2) k1 = k2 > 0. Точка покоя неустойчива (неустойчивый узел).

3) k1 = k2 = 0. Точка покоя неустойчива. Возможен исключительный случай, когда все точки плоскости являются устойчивыми точками покоя.

Для системы линейных однородных уравнений с постоянными коэффициентами

dxi n

= å ai j xj ( i = 1 , 2 , ... , n ) (10)

dt i=1

õàðàêòåðèñòè÷åñêèì óðàâíåíèåì áóäåò

a11 - k a12 a13 ... a1n

a21 a22 - k a23 ... a2n = 0. (11)

. . . . . . . .

an1 an2 an3 ... ann - k

1) Если действительные части всех корней характеристического уравнения (11) системы (10) отрицательны, то точка покоя xi ( t ) º 0 ( i = 1 , 2 , ... , n ) асимптотически устойчива.

2) Если действительная часть хотя бы одного корня характеристического уравнения (11) положительна, Re k i = p i > 0, то точка покоя xi ( t ) º 0 ( i = 1, 2, ... n ) системы (10) неустойчива.

3) Если характеристическое уравнение (11) имеет простые корни с нулевой действительной частью (т.е. нулевые или чисто мнимые корни ), то точка покоя xi ( t ) º 0 ( i = 1, 2, ... n ) системы (10) устойчива, но не асимптотически.

Для системы двух линейных линейных уравнений с постоянными действительными коэфициентами

.

æ x = a11 x + a12 y,

í . (12)

î y = a21 x + a22 y

характеристическое уравнение (9) приводится к виду

k2 + a1 k + a2 = 0.

1) Если a1 > 0 , a2 > 0, то нулевое решение системы (12) асимптотически устойчиво.

2) Если а1 > 0 , a2 = 0, или a1 = 0 , a2 > 0 , то нулевое решение устойчиво, но не асимптотически.

3) Во всех остальных случаях нулевое решение неустойчиво; однако при a1 = a2 = 0 возможен исключительный случай, когда нулевое решение устойчиво, но не асимптотически.

Список литературы:

1. Краснов М. Л., Киселев А. И., Макаренко Г. И. Функции комплексного переменного. Операционное исчисление. Теория устойчивости. М.: Наука , 1981.

2. Шестаков А. А., Малышева И. А., Полозков Д. П. Курс высшей математики. М.: ВШ , 1987.

3. Иващенко Н. Н. Автоматическое регулирование. М.: ВШ , 1973.

4. Абрамович И. Г., Лунц Г. Л., Эльсгольц Л. Э. Функции комплексого переменного. Операционное исчисление. Теория устойчивости. М.: Наука , 1968.

5. Чемоданов Б.К. Математические основы теории автоматического регулирования. М.: ВШ ,1977.

Похожие работы:

  • Теория устойчивости

    Реферат >> Математика
    ... определение раскрывает физический смысл понятия устойчивости. Теория устойчивости, основоположниками которой являются великий русский ... раздел прикладной математики. Создателями современной теории устойчивости являются русские ученые Н.Г. Четаев, Е.А. ...
  • Устойчивость систем дифференциальных уравнений

    Курсовая работа >> Математика
    ... при . Теорема доказана. Применим теорему 1 к исследованию устойчивости уравнения (3) с постоянной матрицей коэффициентов ... Нелинейные колебания и теория устойчивости. М.: Наука, 1971. Б. П. Демидович. Лекции по математический теории устойчивости. М.: Наука, ...
  • Элементы теории устойчивости

    Реферат >> Математика
    ... , Рауса, Жуковского и Пуанкаре. Значительным вкладом в теорию устойчивости явилось исследование выдающегося русского математика ... системы получаются из общей теории А. М. Ляпунова об устойчивости и неустойчивости. Методы А. М. Ляпунова по ...
  • Теория структурообразования

    Реферат >> Химия
    ... по теории ДЛФО Современная теория устойчивости носит имя учёных и известна в литературе как теория ДЛФО ... затрудняет создание общей теории устойчивости. Пока существуют лишь частные теории. Твердообразные дисперсные системы ...
  • Устойчивость солнечной системы

    Реферат >> Математика
    ... математически строгой и последовательной теории устойчивости движения наука обязана Пуанкаре ... , участвовавшие в работах по устойчивости, были уверены в завершенности ... Арнольд. Решение задачи об устойчивости движения в произвольных гамильтоновых системах ...
  • Устойчивое инновационное региональное развитие как экологический императив

    Статья >> Экология
    ... экологического менеджмента 5. разработка принципов и методологии устойчивого инновационного регионального развития 6. методология формирования ... -природные системы и их пределы роста", "Теория устойчивого развития социо-природных систем", "Правовое ...
  • Устойчивость систем дифференциальных уравнений

    Реферат >> Математика
    ... при . Теорема доказана. Применим теорему 1 к исследованию устойчивости уравнения (3) с постоянной матрицей коэффициентов ... Нелинейные колебания и теория устойчивости. М.: Наука, 1971. Б. П. Демидович. Лекции по математический теории устойчивости. М.: Наука, ...
  • Устойчивость по Ляпунову

    Дипломная работа >> Математика
    ... техники, в частности, теории автоматического регулирования и управления. Развитие теории устойчивости движения осуществляется двумя ... , 1968г. 6. Демидович Б.П., Лекции по математической теории устойчивости, М.: Наука, 1967г. 7. Барбашин Е.А., Функции ...
  • Теории преступности

    Учебное пособие >> Государство и право
    ... доказуемой. Следующей Вашему вниманию предлагается теория устойчивости. Ее основоположник Уолтер Реклес (1961 ... . Ученые, придерживающиеся точки зрения этой теории (устойчивости) считают, что удовлетворительное самовосприятие (собственное ...
  • Теория криминологии

    Реферат >> Криминология
    ... доказуемой. Следующей Вашему вниманию предлагается теория устойчивости. Ее основоположник Уолтер Реклес (1961 ... . Ученые, придерживающиеся точки зрения этой теории (устойчивости) считают, что удовлетворительное самовосприятие (собственное ...